Гравитация вращающегося шара. Структура Солнечной системы.

Поле силы гравитации покоящегося шара массой М имеет шаровидную форму и его величина в любой точке воображаемого шара внешнего пространства равна: F=K*Mm/(R^2), где К коэффициент пропорциональности, М масса шара, m масса точки, R расстояние от центра шара до точки.
Если разбить шар на бесконечное множество одинаковых маленьких точечных объемов одинаковой массы, то гравитационное влияние каждого такого маленького объема шара на точку вне шара будет разным из-за разного расстояния от точки внутри шара до точки вне шара. А если весь шар начнет вращаться вокруг своей оси (относительно внешней точки, на которую он влияет своей гравитацией), то внутри шара будет происходить циклическая смена одних точечных объемов другими. Постоянная циклическая смена этих точечных объемов внутри шара будет менять общее гравитационное поле вращающегося шара по сравнению с покоящимся. В одних точках смена объемов будет происходит быстрее (у экватора вращения), а в других медленнее (у полюсов).
Рассмотрим на рисунке (см в вк id156696787 пост от 10 ноября) вращающийся шар с радиусом OR (верхний рисунок).
Возьмем на поверхности шара две условные точки А2 и В2 одинаковой точечной массы и неподвижные относительно внешнего пространства (нас как наблюдателя). За небольшой промежуток времени через точку А2 пройдет прямая линия массой А2А1. За этот же промежуток времени через точку В2 пройдет меньшая линия массой В2В1. Это равносильно тому, что при вращении шара, за одно и то же время t через неподвижную точку А2 пройдет гравитация пропорциональная линии А2А1, а через В2 меньшая - В2В1. За один оборот через точку А2 пройдет гравитация пропорциональная длине круга 2пR, а через точку В2 - К*2пR, где К коэфф. пропорциональности, меньше 1, разумеется.
Если вместо точек А2 и В2 взять прямые А2О и В2О1, то гравитация (влияющая на условные неподвижные точки А2 и В2) будет пропорциональна площадям пR^2 и К*пR^2 соответственно.
Если мы проинтегрируем данную зависимость (К*пR^2) от точки R, где компонента гравитационной силы вращательного движения равна нулю, до точки О, где эта компонента максимальна, получим кубическую зависимость от точки R до точки О.
В итоге линии гравитационной силы вращающегося шара будут выглядеть так, как изображено на рисунке снизу. Поле имеет вид кубической параболы, направленной вдоль контуров шара. То есть, другими словами, в точках 1, 2 и 3 на этой прямой на точечное тело массой m действует одинаковая гравитационная сила со стороны вращающегося шара.

Какие выводы можно сделать из данной модели:
1. Становится понятным вид строения солнечной системы и любой другой. Планеты стягиваются в плоскость экватора вращения звезды, так как в ней сила гравитационного притяжения максимальна. По этой же аналогии объясняется вид колец Сатурна.
2. Объясняется структура строения галактик. Если представим, что внутри галактики находятся массивный вращающийся шар, создающее гравитационное поле такое же, как нарисовано на нижнем рисунке. Тогда сила гравитации между шаром и линией 123 сильнее, чем снаружи от линии 123. Это значит, что хаотично пролетающие во всем пространстве космические объекты будут сильнее притягиваться и удерживаться внутри линии 123, тогда как вне этой линии они будут притягиваться слабее и будут просто пролетать мимо.
3. Гантелевидный взрыв космических объектов. Гравитация по полюсам слабее чем на экваторе, поэтому частицы взрыва в первую очередь устремятся в направлении полюсов.
4. Строение облака Оорта. Гравитация в области экватора сильнее, поэтому захват космических тел в этой области вероятнее. На больших расстояниях от Солнца размеры Солнца уже пренебрежимо малы по сравнению с расстояниями до тел и искажение гравитации от вращательно компоненты перестает оказывать влияние и облако принимает шаровидную форму.